搜索结果: 1-15 共查到“材料科学 内耗”相关记录28条 . 查询时间(0.066 秒)
B2 Fe-Al合金有序化过程中的内耗峰
B2 Fe--Al合金 内耗 有序度
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2009/7/3
Fe--Al合金的有序化过程进行了研究, 并分析了有序化过程与原子换位运动之间的关系. 对于油冷Fe47Al53合金, 在570 ℃ 左右观察到一个内耗峰;但是对于炉冷样品, 该峰并不出现. 这个内耗峰具有 典型的相变峰特征,XRD和DSC显示, 该峰的出现与样品的有序化过程有关, 它产生于反位置原子通过最近邻的空位向自身亚晶格位置的跳动. 油冷Fe57Al43合金中类似的峰出现在540 ℃附近.
研究了不同孔隙特征多孔NiTi合金的内耗与相变行为及其频率响应，提出用等效内耗参数表征多孔NiTi合金实体部分的阻尼能力。结果表明：多孔NiTi合金内耗峰产生的主要诱发因素是相变及应力诱发下各种界面(含孪晶界、相界面等)的迁移；在不同的加载频率下，多孔NiTi合金的内耗值曲线按双曲线规律变化；在相同的频率和振幅下，孔隙率、孔隙尺寸和开孔度的增加导致与界面迁移相关内耗幅值有所削弱；各内耗峰值温度也受...
Fe-Nb-C合金的中温内耗
内耗 Fe-Nb-C合金
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2008/10/10
Fe-Nb-C合金内耗测试表明:700℃,1 h水淬合金的Snoek峰较低,而且含Nb越多,Snoek峰高(hs)越低.与通常铁基材料不同,变形导致Fe-Nb-C合金的hs增强:对于含Nb(≥0.06%,质量分数,下同)较低的合金,"Snoek阻尼温区"(室温-150℃)内耗增强显著,其Snoek峰高温支明显抬起、甚至形成混合双峰;对于含Nb≥0.3%的合金,hs增强甚微,仍是一对称的Snoek峰...
用内耗频率谱仪测量了多晶铜、纳米晶铜和单晶铜试样的内耗频率谱，在170，320以及490Hz附近观测到3个明显的共振吸收频率峰，3种试样在晶粒结构上存在极大差别，但其共振吸收内耗峰出现在相同频率范围，这说明产生内耗频率峰的机制与晶体缺陷和晶粒尺度无关，而与材料的晶体点阵性质密切相关.
复合体材料CuFe2O4－Pb（Mg1／3Nb2／3）O3的内耗和介电损耗
磁电效应 内耗 介电常数
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2008/8/29
用传统的固相反应方法制备了CuFe2O4-Pb(Mg1／3Nb2／3)O3复合体材料陶瓷，用X射线衍射确定了复合体材料中各相的存在．用双端振动簧法研究了样品在-200—400℃的音频内耗谱，在37．6℃发现一个很大的内耗峰P1，并伴随着约9％的模量的软化，表明了相变的存在．在室温下，测量了介电常数ε′和介电损耗tanδ随频率变化的关系；同时，测量了复合体材料的介电常数和介电损耗随温度的变化关系，进...
过掺杂区Y123体系的低温内耗研究
高温超导 内耗
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2008/8/29
制备了部分Ca替代Y的Y1-xCaxBa2Cu3O7-δ样品，以及通过高温淬火获得了具有不同氧含量的Y0.85Ca0.15Ba2Cu3O7-δ系列陶瓷样品。用双端振动簧法研究了从室温至液氮温区的音频内耗谱。结果表明，未掺杂的YBa2Cu3O7-δ（Y123）)在220K附近有一个内耗峰(记为P3)，随着Ca含量的增加，P3峰的强度逐渐受到了抑制，而峰位稍向低温移动．对于以0．15的Ca替代Y的Y1...
低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的低频内耗
内耗 巨磁电阻 电磁性能 相变
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2008/8/29
用低频扭摆法测试了低掺杂La0.82Sr0.18MnO3巨磁电阻块材的内耗及弹性模量。所测试的温度范围内，在276和154K存在两个内耗峰，且在相应的温度，模量有明显的变化，结合电磁性能的测试结果，认为高温峰起源于顺磁绝缘体斜方相向铁磁金属斜方相的转变，低温峰则被解释为铁磁金属斜方相向铁磁金属正方相的转变.
测量了不同Y2O3稳定剂含量(摩尔分数分别为0．25％，0．50％和0．75％)对8Ce，Y-TZP陶瓷的室温至250℃内耗特征的影响．结果表明，Y2O3含量为0．25％时，晶体结构为单斜相，无内耗峰出现，内耗呈单调增加；而Y2O3含量为0．50％和0．75％时，晶体结构为四方相，在内耗-温度曲线上出现弛豫内耗峰，模量单调减小，峰值为10^-3--10^-2，峰位随测试频率增加向高温移动，弛豫时间...
La2M0209系新型氧离子导体中氧空位扩散的内耗与介电弛豫研究
氧离子导体 固体氧化物燃料电池
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2008/8/29
报道了用内耗和介电弛豫方法研究新型氧离子导体La2-xAxMo2O9(其中，A=Ca，Bi，K；x=0-0.3)的最新结果，结果表明，在内耗-温度谱和介电损耗-温度谱上出现了两个与氧空位短程扩散有关的内耗峰和介电弛豫峰，说明氧空位扩散至少有两个不等同的弛豫过程．掺杂后，两弛豫峰都移向高温，氧空位的扩散激活能增加，高温弛豫峰高度降低而低温弛豫峰略有升高．在适当的掺杂条件下(30％Ca，5％Bi或5％...
纳米晶Fe-25%Ni合金块材的内耗研究
内耗 纳米晶Fe-Ni合金 相变
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2008/8/21
运用动态力学分析仪(DMA)测量了惰性气体冷凝原位温压固结制备的纳米晶Fe-25%Ni
(原子分数)块材的滞弹性谱, 测试温度在20---400 ℃之间.观察到200 ℃附近有一
内耗峰, 并伴随有模量的软化. X射线衍射结果表明, 此峰与应力
诱发马氏体逆相变有关. 讨论了模量随温度的升高而升高的异常变化.
Fe-Al合金中与Al反位置原子弛豫有关的内耗峰
B2 FeAl合金 内耗 Fe空位 Al反位置原子
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2008/3/13
利用内耗方法对Fe-Al合金中Al反位置原子的运动特征进行了研究。在410℃附近观察到了一个与合金热历史相关的弛豫型内耗峰，在快冷样品中内耗峰高度明显高于慢冷样品，而对于快冷样品，升温测量时内耗峰高度又明显高于随后的降温测量，这表明该内耗峰与快冷时残留的缺陷有关。由于该内耗峰激活能为1.88eV，与B2 Fe-Al合金中Fe空位的迁移能相当，因此该峰应产生于应力诱导下Al反位置原子在Fe空位之间的...
组分玻璃化温度对共混高聚物α内耗峰的影响
PEO/PMMA SAN/PMMA α内耗峰 玻璃化温度
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2008/1/9
摘要
选择两组分玻璃化温度较远的PEO/PMMA以及玻璃化温度相近的SAN/PMMA两个均相共混体系为研究对象，考察了组分组成对共混物α内耗峰峰高、峰宽以及温频关系的影响．结果表明，共混物α内耗峰峰高及温频关系介于纯组分之间，随组分组成有规律地变化；PEO/PMMA体系的弛豫谱明显地比纯组分的宽，而SAN/PMMA体系的弛豫谱宽度跟纯组分的相差不多．认为由于PEO/PMMA两组分的玻璃化温度相差...
Fe-Ni-C在扩散型(珠光体)相变时呈现较高的内耗峰，说明相界面(尤其是高能相界面)的运动对相变内耗起到重要作用，建议建立一个内耗峰值与相界面能量之间的关系式，Fe-Ni-C中贝氏体相变的内耗特征与珠光体的相似，贝氏体相变孕育期内已发现相变内耗峰．结合溶质区的实验结果，证明贝氏体相变系扩散形核马氏体相变中相界面能量较低，导致其内耗峰值低于扩散型相变的峰值．马氏体相变的软模现象为相变形核机制提供启...
热老化对ZN－1阻尼材料内耗特性的影响
ZN-1粘弹性阻尼材料 内耗特性 老化机理
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2007/12/27
以ZN-1材料为对象，研究了热老化对粘弹性阻尼材料阻尼性能和动、静态力学性能的影响．结合老化前、后材料内耗性能和微观组织的变化，对此类材料的老化机理进行了讨论，并就材料的加工工艺和应用提出一些建议，研究表明，热老化会显著破坏ZN-1阻尼材料中共混各相的相界面结合状况，从而恶化ZN-1的内耗和力学性能，并影响ZN-1的内耗机制；界面热应力的理论计算表明，合理设计ZN-1中组分的体积含量，将有助于改善...