搜索结果: 1-15 共查到“核科学技术 热中子”相关记录25条 . 查询时间(0.252 秒)
NECP-Atlas中热中子散射律数据生成模块的开发与验证
热散射律数据 热散射截面 核数据处理 NECP-Atlas
<
2021/2/26
基于热中子散射理论，在核数据处理程序NECP-Atlas中开发了热中子散射律数据生成模块。在相干弹性散射中，去除了传统方法中的晶体立方近似和原子位置近似，采用各向异性位移参数（ADPs）方法得到考虑了不同原子位置和作用力方向影响的相干弹性散射律数据，使得相干弹性散射模型适用于任意结构晶体。运用有效宽度模型或自由气体模型考虑液体靶中的扩散效应，运用离散谐振子模型考虑多原子分子靶的分子内部振动，以及舍...
在核安保管理中，基于中子发生器的热中子成像技术可对被屏蔽核材料进行无损检测成像。为提高成像质量，需对慢化后的中子进行准直。本文使用蒙特卡罗软件Geant4对一种基于硅酸盐钆掺杂的紧凑中子准直器进行了理论建模，对该准直器的热中子透过率和准直率进行了模拟计算，计算结果将用于指导后续的核材料中子成像系统构建。
针对中国先进研究堆（CARR）正在建造的材料与构件深部应力场及缺陷无损探测中子谱仪所需的热中子导管，开展模拟计算与概念设计。首先根据CARR内的现场情况和该谱仪的整体要求设计热中子导管的内部截面尺寸为90 mm×160 mm，整体长度为19.7 m，导管长度分为3组；然后根据这些参数开展蒙特卡罗模拟，通过比较导管镀层的特征增殖因数m分别为1、2、3、4、5、6时导管末端的中子强度二维空间分布、水平...
中国科学技术大学核科学技术学院核电子学教研室所承担的“用于中子散射的二维位置灵敏探测器读出电子学方法研究”课题取得阶段性重要进展。2017年2月16日到2月23日，该课题组研究所生于莉、郑墁煜在北京高能物理研究所，成功完成中子源、探测器以及电子学系统的整体调试。
CARR堆热中子三轴谱仪首次实现低温到高温广范围中子测量
堆热中子三轴谱仪 CARR 广范围中子测量 热中子非弹性散射谱仪
<
2022/4/2
近日，中国原子能科学研究院的CARR堆热中子三轴谱仪，完成了高温1000K的中子散射实验，为中国科学院物理研究所提供的锂电池材料测定了锂离子的占位情况，从而为电导材料的导电机理的解释提供了实验依据。至此，该台热中子三轴谱仪成为国内首台实现低温到高温广范围测量的热中子非弹性散射谱仪。在2014年11月17日，该台谱仪实现了低温6K的中子散射实验。
利用MCNP和Garfield程序模拟粒子与高阻性板室(RPC)热中子探测器的作用过程，计算出了转换体Gd2O3的最佳厚度和高阻性板室探测器对中子、γ的灵敏度，并得出了热中子和1.25 MeV γ与探测器作用产生的电子能谱。最终利用模拟数据给出了RPC热中子探测器的探测效率和时间分辨随电场、混合气体比例的变化规律，得到了最佳的电场强度和混合气体比例。
一、引言 热中子散射是研究凝聚态物质(包括固体和液体)的强有力的工具之一。足够的强度和良好的分辨率是做好中子散射实验的两大前提。一台中子谱仪分辨率的高低,与单色器、准直器、中子波长和几何条件等多种因素有关,而采取切实有效的措施去尽量减小实验本
高浓铀重水栅的热中子参数计算
热中子参数 热中子通量分布 热谱程序 散射核
<
2008/12/26
一、引言 关于高浓铀重水栅的理论与实验研究,国内过去尚未做过,本工作是配合零功率实验分析和少群扩散计算,对重气体模型的非均匀热谱计算作初步的分析,把它与布朗·约翰模型和霍尼克模型的计算结果以及部分实验测量值进行比较。根据实际反应堆中可能遇到的燃料元件与控制棒或同位素生产靶件组成的复合栅情况,计算了在燃料元件栅元四周存
在中国原子能科学研究院重水反应堆热柱上建立了热中子参考辐射场。中子能谱用飞行时间法测量；中子注量率用金活化箔和２３５Ｕ 电离室两种探测器进行绝对测量，其结果分别为１．１４×１０６（１±１．２ ％ ） ｃｍ － ２·ｓ－ １和１．１５×１０６（１±２．２ ％ ） ｃｍ － ２·ｓ－ １。对束的空间分布、镉比和γ本底剂量也进行了测量。其中，镉比为１．１×１０４ （１±１０ ％ ），γ本底剂量在４０ ...
六氟化铀中杂质元素热中子吸收的硼当量的测定和评价
六氟化铀 六氟化铀 硼当量
<
2008/12/25
一般杂质元素对热中子的吸收,以相当于硼的量来表示,称为热中子吸收的硼当量。美国材料试验学会(ASTM)的规格中规定六氟化铀中总杂质元素吸收热中子的硼当量不得大于8 ppm,因为硼当量过大会无效地消耗中子,影响核燃料元件的反应性。 设杂质元素与硼的吸收热中子等效,则根据两者吸收中子的反应速率(R)相等,可得
超钚核素的热中子截面评价
超钚核素 热中子截面 评价数据
<
2008/12/25
超钚核素包括原子序数比钚(Z=94)大的那些元素的各种同位素,即镅及其以上各元素的各种同位素。但目前有中子截面数据的只到~(257)Fm。本评价对~(241)Am直到~(257)Fm的25个核素的热中子截面数据进行了收集、分析和必要的处理,给出了推荐值。数据是按CINDA-A(1935—1976)和CINDA-81(1977—1981.4.1)所列资料目录收集的,凡是
~（233）U,~（235）U和~（239）Pu在热中子能区裂变截面的测量
热中子 ~(239)Pu ~(233)U
<
2008/12/24
热中子能区~(233)U,~(235)U和~(239)Pu的裂变截面常被用作参考标准,其中~(235)U和~(239)Pu的裂变截面在中子能量E_n～0.25电子伏以上有共振现象出现,而~(233)U的裂变截面曾被认为其1/v特性维持的能区较宽,可达1电子伏以上。但近年来发现~(233)U的裂变截面在0.1电子
~（233）U,~（235）U热中子裂变截面比值测量
热中子裂变 ~(233)U
<
2008/12/24
在中子晶体谱仪上利用背靠背裂变室测量中子能量为0.0253电子伏时的~(233)U,~(235)U裂变截面比值,得到的结果是σ_f(~(233)U)/σ_f(~(235)U)=0.916±0.018;同时根据已知的~(235)U热中子裂变截面值推算出~(233)的热中子裂变截面。σ_f(~(233)U)=536±11靶。所得结果与国外结果进行了比较。
U~（235）的热中子裂变截面絕对值的測量
热中子裂变 U~(235)
<
2008/12/23
用晶体譜仪所給出的单能热中子束(2200米/秒)和載鈾、載硼原子核乳胶,測量了U~(235)的热中子裂变截面σ_f和天然硼的热中子吸收截面σ_B的相对此值σ_f/σ_B。利用巳知的σ_B值(764靶),得到U~(235)的热中子裂变截面绝对值σ_f=582±9靶。这个数值与目前文献上公开发表的大部分結果在誤差范围內符合。 本文詳細叙述了具体測量方法,扼要討論了这种測量方法的特点。文章就測量結果进行...