搜索结果: 1-12 共查到“知识库 核材料与工艺技术 N-235”相关记录12条 . 查询时间(0.056 秒)
N-235萃取色层法分离和测定钚
N-235 萃取色层法 钚
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2008/12/25
提出了用N-235/聚四氟乙烯柱萃取色层法从铀、镎和镅中分离钚的方法:从2.0mol·l~1 HNO_3溶液中吸附钚,用1.0mol·l~1 HNO_3溶液洗涤,再用HNO_3-H_2C_2O_4溶液洗脱。钚的回收率为97.4±1.8％。
N-235萃取色层法分离和测定镎
N-235 萃取色层法 Np
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2008/12/24
提出了用N-235/聚四氟乙烯柱萃取色层法自铀、钚、镅和铕中分离镎的方法。镎自2.0mol·lHNO_3溶液中被吸附,用1.0 mol·l~1 HNO_3溶液洗涤后,再用HNO_3-H_2C_2O_4溶液洗脱。镎的回收率为98.1+2.6％。
~（180）Hf与~（235）U平均俘获裂变截面比测量
~（１８０）Ｈｆ ~（２３５）Ｕ 截面比
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2008/12/24
利用“背靠背”双裂变电离室和活化箔片技术，在两座脉冲反应堆稳态运行的中子场条件下，测量了１８０Ｈｆ与２３５Ｕ的平均俘获裂变截面比。在Ｅｎ为１．２４和１．５９ＭｅＶ时，其截面比分别为：σγ（１８０Ｈｆ）／σｆ（２３５Ｕ）＝０．０３８２８（１±３．３％）和０．０３３０９（１±３．３％）。
~（233）U,~（235）U和~（239）Pu在热中子能区裂变截面的测量
热中子 ~(239)Pu ~(233)U
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2008/12/24
热中子能区~(233)U,~(235)U和~(239)Pu的裂变截面常被用作参考标准,其中~(235)U和~(239)Pu的裂变截面在中子能量E_n～0.25电子伏以上有共振现象出现,而~(233)U的裂变截面曾被认为其1/v特性维持的能区较宽,可达1电子伏以上。但近年来发现~(233)U的裂变截面在0.1电子
~（233）U,~（235）U热中子裂变截面比值测量
热中子裂变 ~(233)U
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2008/12/24
在中子晶体谱仪上利用背靠背裂变室测量中子能量为0.0253电子伏时的~(233)U,~(235)U裂变截面比值,得到的结果是σ_f(~(233)U)/σ_f(~(235)U)=0.916±0.018;同时根据已知的~(235)U热中子裂变截面值推算出~(233)的热中子裂变截面。σ_f(~(233)U)=536±11靶。所得结果与国外结果进行了比较。
U~（235）的热中子裂变截面絕对值的測量
热中子裂变 U~(235)
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2008/12/23
用晶体譜仪所給出的单能热中子束(2200米/秒)和載鈾、載硼原子核乳胶,測量了U~(235)的热中子裂变截面σ_f和天然硼的热中子吸收截面σ_B的相对此值σ_f/σ_B。利用巳知的σ_B值(764靶),得到U~(235)的热中子裂变截面绝对值σ_f=582±9靶。这个数值与目前文献上公开发表的大部分結果在誤差范围內符合。 本文詳細叙述了具体測量方法,扼要討論了这种測量方法的特点。文章就測量結果进行...
裂变核光学模型自动调参程序ASOP及~（235）U和~（239）Pu的最佳光学模型参数
光学模型 自动调参 裂变核 WHF理论
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2008/12/23
介绍裂变核光学模型参数自动调节程序ASOP以及用它寻求~(235)U和~(239)Pu两个核的最佳光学热势参数所得到的结果。计算表明由ASOP得到的最佳光学势参数优于申庆彪给出的最佳光学势参数。尤其是在10 keV至3 MeV能段,由ASOP算出的裂变截面、辐射俘获截面、去弹截面和全截面与实验值的条例程度都明显地好于由申氏参数算得的结果。
裂变谱中子引起U~（235）,Th~（232）裂变时放出瞬时中子平均数目的測量
Th~(232) U~(235) 裂变譜
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2008/12/23
用慢符合法对裂变谱快中子引起U~(235),Th~(232)裂变相对于热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子的平均数目进行了测量。測得其中为裂变譜快中子引起裂变放出的瞬时中子的平均数目,为热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子平均数目。利用已知的(U~(235))值求得
用球形核光学模型和变形核的耦合道理论计算铀-235、铀-238和钚-239的快中子数据
铀-238 铀-235 变形核 球形核光学模型
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2008/12/19
本文以球形核光学模型采用计算机自动调节势参数的方法对铀、钚同位素在入射中子能量从1keV到20 MeV的情况下进行了计算,对~(235)U、~(238)U和~(239)Pu三个元素分别得到一套能较好地符合实验数据的光学模型势参数。同时用耦合道理论计算了直接非弹性散射的贡献,并分析了耦合道理论对光学模型的改进。
研究堆燃料的~(235)U富集度对材料核发热的影响
燃料 研究堆
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2008/10/13
以中国先进研究堆(CARR)为研究对象,就采用不同235U富集度的燃料对堆内燃料区和非燃料区核发热的影响进行了分析。分析结果表明:不同235U富集度的燃料对燃料区影响极微。对非燃料区占核发热主要份额的γ光子热按来源进行了分类,并以CARR堆冷源的冷包为例,从理论分析和程序(MCNP)计算两方面进行了探讨。
~(252)Cf中子活化核燃料棒~(235)U富集度均匀性检测装置
燃料棒
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2008/10/13
采用252Cf中子活化方法研制燃料棒235U富集度均匀性检测设备,用慢化后的252Cf中子照射燃料棒,使燃料棒UO2芯块中的235U发生裂变,通过测量其裂变产物的γ射线总强度对燃料棒235U富集度及其均匀性进行在线检测。采用1 2mg的252Cf中子源,能检测出燃料棒中235U富集度相对偏差±10%的单个混料芯块,单根燃料棒的检测速度可达7m/min,检测结果的置信概率为97 74%。
核燃料棒~(235)U富集度均匀性扫描装置中的中子慢化系统计算
中子慢化
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2008/10/13
于核燃料棒235U富集度均匀性扫描装置,为了合理有效地利用252Cf中子源,提高检测灵敏度,需要合理选择中子慢化材料,优化中子慢化过程。本文利用Monte Carlo方法对中子慢化系统进行了优化计算,在保证慢化中子(En<1MeV)通量密度较高和235U与238U的裂变反应几率比R5/8也较高的前提下,给出了几种慢化材料及其组合的结果。